A.對(duì)于理想流體而言,任何速度為0處的壓強(qiáng)系數(shù)Cp=0。(錯(cuò),為1)
B.點(diǎn)渦的核內(nèi)是沒有誘導(dǎo)速度的,故為無旋流;核外的速度是誘導(dǎo)產(chǎn)生的,故為有旋流。(錯(cuò),是否為誘導(dǎo)產(chǎn)生的速度和有旋無旋沒有關(guān)系)
C.粘性是阻力和升力產(chǎn)生的主要因素,在無粘的情況下放在直勻流中的物體是沒有升力和阻力的。
D.對(duì)于求解實(shí)際中翼型表面流體質(zhì)點(diǎn)的速度分布和壓強(qiáng)分布時(shí),可以將翼型沿橫向進(jìn)行分段,每一小段用一對(duì)偶極子來代替,通過解線性方程組可以粗略得到翼型表面的壓強(qiáng)和速度分布。
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A.流函數(shù)的存在條件是平面不可壓,而勢(shì)函數(shù)存在的條件定常且無旋
B.兩條流線的流函數(shù)的差值代表這兩條線之間的流量,而兩條等勢(shì)線的勢(shì)函數(shù)的產(chǎn)值代表這兩條線之間所夾的渦量。
C.等位線和等勢(shì)線總是正交的。(速度為0處不一定)
D.理想流體一定滿足質(zhì)量方程和歐拉方程。(正確,無粘性)
A.伯努利公式的具體含義(忽略勢(shì)能)是理想流體的流體動(dòng)能和流體壓能之和守恒(錯(cuò)誤,不可壓定常流);
B.如果運(yùn)動(dòng)是無旋的,則伯努利常數(shù)全場(chǎng)通用;如果為有旋流,則一條流線對(duì)應(yīng)一個(gè)伯努利常數(shù)。
C.積分形式的動(dòng)量方程是通過研究控制體外的流動(dòng)屬性來判斷控制體中的作用力。
D.質(zhì)量方程又叫連續(xù)方程,對(duì)于理想流體和粘性流體都是成立的。
A.定常流場(chǎng)中,物體的隨體導(dǎo)數(shù)為0。
B.均勻場(chǎng)流場(chǎng)中的流體質(zhì)點(diǎn)的遷移加速度為0.
C.若流場(chǎng)的密度ρ滿足,∂ρ∂t=0,則流場(chǎng)是定常流場(chǎng)。(質(zhì)量方程,對(duì)于理想或者粘性都適用)
D.若流場(chǎng)滿足𝐷𝜌𝐷𝑡=0,則流場(chǎng)不可壓
A.測(cè)量流體密度的時(shí)候,所選取流體的體積越大,測(cè)量的精度越高,流體的密度測(cè)得越準(zhǔn)確。
B.由連續(xù)質(zhì)點(diǎn)組成的質(zhì)點(diǎn)系稱為流體微團(tuán)。
C.流體微團(tuán)的形狀是任意的,是變形體,故流體微團(tuán)不可以承受切向力。
D.流體微團(tuán)的體積是任意的,只要相對(duì)與飛行器而言很微小就可以
A.定常流中跡線與流線重合。
B.定常流中流線可以相交。
C.流面是流體可以穿越的一個(gè)面。
D.流管像是實(shí)物管壁,流體不能夠越過流管流入流出。
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超聲速氣流通過什么波,氣流方向不發(fā)生偏轉(zhuǎn)?()
對(duì)于定常、無粘、絕熱、忽略體積力的流動(dòng),沿流線成立的能量方程可以用如下方程表示:()
速度u1=680m/s,溫度T1=288K,壓力p1=1atm的氣流通過正激波,波后速度、溫度和壓強(qiáng)分別為()
等熵過程除要求絕熱外,還要求()
根據(jù)超聲速小擾動(dòng)線化理論,薄翼型的升力系數(shù)只與()有關(guān),與()和()無關(guān)。
關(guān)于臨界馬赫數(shù),下述說法正確的是()
超音速氣流膨脹是一個(gè)()過程。
普朗特關(guān)系是可以表示為()
由正激波狀態(tài)參數(shù)計(jì)算公式可知,當(dāng)波前馬赫數(shù)趨于無窮大時(shí),壓力、溫度和密度分別趨于()
關(guān)于熵及熱力學(xué)第二定律的描述不正確的是()