A.小粘性流體以大雷諾數(shù)運(yùn)動(dòng)史，必須考慮物面附近流體粘性的作用
B.當(dāng)雷諾數(shù)改變時(shí)，流體流動(dòng)狀態(tài)可能發(fā)生改變
C.邊界層內(nèi)，壓強(qiáng)p沿著物體表面法線(xiàn)方向減小
D.當(dāng)板外一點(diǎn)處的速度達(dá)到層外自由流速的99%時(shí)，該店到物體表面的距離成為邊界層在該點(diǎn)的厚度
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A.沿著渦線(xiàn)或者渦管渦強(qiáng)不變
B.一根渦管再留體重不可能中斷
C.在理想流體中，渦的強(qiáng)度不隨時(shí)間改變
D.再考慮機(jī)翼的實(shí)際問(wèn)題中，必須考慮渦強(qiáng)隨時(shí)間改變的情況
A.流體微團(tuán)的軌跡線(xiàn)與流線(xiàn)重合
B.流線(xiàn)是流體不可跨越的線(xiàn)
C.流線(xiàn)不可能相交
D.在速度為零的地方，流線(xiàn)可以相交
A.流體微團(tuán)的運(yùn)動(dòng)可分為移動(dòng)、轉(zhuǎn)動(dòng)與變形，運(yùn)動(dòng)分析時(shí)，線(xiàn)變形率、角速度、角變形率三個(gè)參數(shù)分別對(duì)于這三種運(yùn)動(dòng)
B.流體微團(tuán)散度為零則說(shuō)明該流體為密度不變的不可壓流
C.位函數(shù)存在前提為該流場(chǎng)無(wú)旋
D.若密度不變，流體微團(tuán)在運(yùn)動(dòng)中三個(gè)方向的線(xiàn)變形率必不同為正或同為負(fù)，否則無(wú)法滿(mǎn)足動(dòng)量守恒定律
A.在邊界層內(nèi)，沿物體表面的法線(xiàn)方向壓強(qiáng)P是不變的，也等于外邊屆處自由流的壓強(qiáng)
B.流體的雷諾數(shù)越大，邊界層越薄
C.邊界層內(nèi)的流動(dòng)是層流，邊界層外的流動(dòng)是湍流
D.馬赫數(shù)是衡量空氣壓縮性的最重要參數(shù)
A.在直勻流中，加一對(duì)正源和負(fù)源，就可以得到封閉的物形
B.正負(fù)源放在一起，在無(wú)窮遠(yuǎn)處的作用與偶極子完全相同
C.若不考慮物體的粘性，任何一個(gè)封閉物體的繞流阻力均為零
D.在點(diǎn)渦中，不包括點(diǎn)渦在內(nèi)的圍線(xiàn)，其環(huán)量為零
最新試題
下列不會(huì)導(dǎo)致熵增的過(guò)程是（）
若希望管內(nèi)超聲速流動(dòng)加速，應(yīng)該通過(guò)（），若希望管內(nèi)的亞聲速流動(dòng)減速，應(yīng)該通過(guò)（）。
完全氣體的定義是（）
關(guān)于臨界馬赫數(shù)，下述說(shuō)法正確的是（）
關(guān)于超聲速線(xiàn)化小擾動(dòng)假設(shè)，下列說(shuō)法正確的是（）
對(duì)于定常、無(wú)粘、絕熱、忽略體積力的流動(dòng)，沿流線(xiàn)成立的能量方程可以用如下方程表示：（）
根據(jù)超聲速小擾動(dòng)線(xiàn)化理論，薄翼型的升力系數(shù)只與（）有關(guān)，與（）和（）無(wú)關(guān)。
關(guān)于翼型表面速度，下列說(shuō)法正確的是（）
可壓縮流動(dòng)必須滿(mǎn)足（）
通過(guò)正激波的p2/p1=7.125，波前馬赫數(shù)M1=（），波后馬赫數(shù)M2=（）。