如題圖所示，已知矩形導體盒子頂面的電位分布為U（x，y）=U0sin（2πx/a）sin（3πy/b），其余的面上電位均為零。試求盒內的電位分布。
根據(jù)盒子的邊界條件，利用分離變量法及邊界條件可以求出
兩平行的無限大導體平板，距離為d，其間有一薄片，如題圖所示。當上板電位為U0，下板電位為零，薄片電位為U0（1+y/d）時，利用直角坐標系中的分離變量法求板間x>0區(qū)域的電位分布。
求題圖所示矩形空間區(qū)域內的電位分布，已知邊界條件為：
（1）根據(jù)給定的邊界條件可以將通解直接選為
如題圖所示，由兩塊形狀相同的不相連矩形導體槽構成的無限長的矩形管，內填空氣，但兩者之間有一縫隙。當外加電壓U0時，利用直角坐標系分離變量法求出矩形管內的電位分布。
由于圓錐體與導體平面之間的電位分布均僅為坐標θ的函數(shù)，滿足一維的拉普拉斯方程
最新試題
關于電磁波的能速和相速，下列說法中不正確的是（）
下面哪種情況可能是橢圓極化波（）
旋度計算針對的是矢量，得到的結果也是矢量。
磁介質磁化后，介質內總的磁通密度會（）
下面哪種情況可能是圓極化波（）
時變電磁場不可脫離電荷、電流而獨立存在。
兩種介質分界面上電位移矢量的法向分量是連續(xù)的。
關于復矢量，下列說法中不正確的是（）
恒定磁場安培環(huán)路定律可以用于時變電磁場中。
兩個相位相同或相反、空間相互正交的線極化平面波，合成后仍然形成一個線極化平面波。
